分布參數(shù)的性質(zhì)和作用也在改變 - 跟電源專家陶顯芳學(xué)電源技術(shù)（二）：漏感與分布電容對(duì)輸出波形的影響（下）

　　當(dāng)電源開(kāi)關(guān)管為晶體管時(shí)，Cgs和Cds分別與Cbe和Cce對(duì)應(yīng)，工作原理場(chǎng)效應(yīng)管的工作原理基本相同或相似。不過(guò)基區(qū)參與導(dǎo)電的載流子的密度的增加或減少，不是靠靜電感應(yīng)的作用，而是靠基極電流的注入。

　　由于開(kāi)關(guān)管在導(dǎo)通或關(guān)斷期間，其分布參數(shù)的性質(zhì)和作用也在改變，因此，在圖1～5中，要對(duì)分布電感Ls和分布電容Cs，以及Cgs和Cds組成的電流回路進(jìn)行精確計(jì)算，難度是很大的。下面，我們將以很長(zhǎng)的篇幅來(lái)對(duì)上面電路進(jìn)行分析和計(jì)算。

　　在圖4中，分布電感Ls和分布電容Cs可以看成是一個(gè)串聯(lián)振蕩回路，當(dāng)開(kāi)關(guān)管Q1開(kāi)始導(dǎo)通的時(shí)候，輸入脈沖電壓的上升率遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于輸入電壓通過(guò)分布電感Ls對(duì)分布電容Cs充電電壓的上升率，此時(shí)，串聯(lián)振蕩回路開(kāi)始吸收能量，輸入電壓通過(guò)Lds和Ls對(duì)Cs進(jìn)行充電，流過(guò)Ls和Cs的電流按正弦曲線增長(zhǎng)；當(dāng)開(kāi)關(guān)管Q1完全導(dǎo)通以后，Lds的值等于0，此時(shí)，輸入脈沖進(jìn)入平頂階段，相當(dāng)于輸入脈沖電壓的上升率為0，由于，輸入脈沖電壓的上升率遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于分布電感Ls與分布電容Cs進(jìn)行充、放電時(shí)電壓的上升率，因此，振蕩回路開(kāi)始釋放能量，振蕩回路會(huì)產(chǎn)生阻尼振蕩。

　　由于分布電感Ls和分布電容Cs的時(shí)間常數(shù)相對(duì)于勵(lì)磁電感 比較小，所以分布電感Ls和分布電容Cs產(chǎn)生阻尼振蕩的過(guò)程主要發(fā)生在開(kāi)關(guān)管Q1導(dǎo)通和關(guān)斷的一瞬間。當(dāng)開(kāi)關(guān)管Q1導(dǎo)通或關(guān)斷后不久，阻尼振蕩很快就會(huì)停止。當(dāng)輸入電壓對(duì)分布電容Cs充滿電后，輸入電壓就完全加到勵(lì)磁電感 的兩端。如果是反激式開(kāi)關(guān)電源，流過(guò)勵(lì)磁電感 的電流將隨時(shí)間從0開(kāi)始線性增加；如果是正激式開(kāi)關(guān)電源，流過(guò)勵(lì)磁電感 的電流將隨時(shí)間按梯形波曲線增長(zhǎng)。

　　在開(kāi)關(guān)管Q1導(dǎo)通期間，由于開(kāi)關(guān)管的導(dǎo)通內(nèi)阻非常小，分布電容Cds基本上是不起作用的。當(dāng)開(kāi)關(guān)管Q1由導(dǎo)通狀態(tài)轉(zhuǎn)換為關(guān)斷時(shí)，開(kāi)關(guān)管漏極和源極之間的分布電容Cds將被接入電路中，分布電感Ls和勵(lì)磁電感 將同時(shí)產(chǎn)生反電動(dòng)勢(shì)，并分別對(duì)分布電容Cds和Cs進(jìn)行充、放電，電容與電感在交替進(jìn)行能量交換的過(guò)程中，將產(chǎn)生串、并聯(lián)振蕩。

　　但由于勵(lì)磁電感 的時(shí)間常數(shù)比Ls、Cs和Cds的時(shí)間常數(shù)大好多，因此，在產(chǎn)生振蕩的過(guò)程中，主要由Ls、Cs和Cds三者產(chǎn)生作用。另外，在開(kāi)關(guān)管開(kāi)始關(guān)斷期間，由于Cds實(shí)際上是一個(gè)阻抗由小到大，其阻抗變化過(guò)程類似于電容充電的可變電阻，它只吸收能量，而不會(huì)釋放能量。因此，它在產(chǎn)生振蕩的過(guò)程中，只對(duì)充電曲線的上升速率起影響，而對(duì)放電曲線的下降速率不起影響。